果然！

是新的数学！

当然这才显得合理。

因为任何已知的数学工，一众被这个命题所引的数学家们早已经尝试过了，本不可能解决这个问题。

但超螺旋空间代数？

这个跨度是不是太大了？

“好了，理解了这些数学概念，现在我们就可以将杨-米尔斯方程行变化了，就好像大家所熟悉的傅里叶变化。这一步非常简单，原杨-米尔斯方程在超螺旋代数空间里的变化式如：

[ d_u f{unu} alpha nab_u（beta f{unu}）= jnu ]。”

……

台一众数学大们，呆呆的看着大屏幕上的推导过程。

其中许多人似乎重新找回了曾经上学时的觉。

唯一的问题是，绝大多数人已经过了学习的年纪，接受新知识的能力明显降的厉害，台上的乔泽也完全没有照顾这些老人家的想法，不止是笔飞快，能用一句话讲完的东西，他也懒得再多补充一句。

至于今天参会的诸多学生，大脑还很年轻，本该能跟上节奏，问题又在于知识储备严重不足。

虽然超螺旋空间代数是个全新的代数领域，但这一代数领域是建立在前人的代数几何知识基础之上的。

如果不对希伯尔特空间、量力学中描述系统的哈密顿量、拓扑态学、拓扑绝缘等等学科有了解，同样也很难理解超螺旋空间代数里的这些所谓“简单概念”。

尤其是关于超维计算的分，在超螺旋空间代数中行阶乘法运算极为象。

遗憾的是，乔泽或许是极为优秀的学者，但显然并不是一位称职的教授，他甚至压就没理会过台一众人是否能听懂他讲的东西。

“接来就是关于超螺旋空间代数的几个重要公式，首先是超螺旋导数的泰勒展开，我们假设（d）是超螺旋代数空间中的超螺旋导数作，那么对于任意光函数（f），超螺旋导数泰勒展开可以写为：

[ f（x delta x）= f（x） df（x）delta x frac{1}{2} d2f（x）（delta x）2 ldots ]

在这里（d2）表示超螺旋导数的二阶。由此，我们可以计算场张量的超螺旋展开：

考虑超螺旋代数空间中的规范场（au），其场张量为（f{unu}= du anu - dnu au）。则场张量的超螺旋展开可以表示为：

[ f{unu}（x）= f{unu}_0（x） d f{unu}_0（x）delta x frac{1}{2} d2 f{unu}_0（x）（delta x）2 ldots ]

这里，（f{unu}_0）是规范场的初始场张量。接来则是超螺旋空间的曲率张量展开，考虑超螺旋代数空间的曲率张量（r），它可以表示为超螺旋导数的换。则曲率张量的展开可以写为：

[ r（x）= r_0（x） dr_0（x）delta x frac{1}{2} d2r_0（x）（delta x）2 ldots ]

重来了，（r_0）是超螺旋代数空间的初始曲率张量，接

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